Aloha-Flug 243 (1988): Ermüdung und Korrosion an Überlappungsstößen

Am 28. April 1988 verlor die Boeing 737-200 von Aloha-Airlines-Flug 243 auf einem Inselflug in Hawaii in 24000 ft (etwa 7300 m) Höhe einen Teil des oberen Rumpfes, und es kam zu einer explosionsartigen Dekompression. Das Flugzeug landete auf der nahen Insel Maui, eine Flugbegleiterin kam jedoch ums Leben. Versagt hatte ein Überlappungsstoß der Rumpfbeplankung: Die Klebung hatte sich gelöst, und von den Nietlöchern waren viele Ermüdungsrisse ausgegangen. Als wahrscheinliche Ursache nannte das NTSB, dass das Instandhaltungsprogramm diese Schäden nicht entdeckt hatte.

Was geschah

Datum
28. April 1988
Ort
Nahe Maui, Hawaii, USA (Flug von Hilo nach Honolulu)
Flugzeug
Boeing 737-200 (Fertigungsnummer 152), bis dahin 35496 Flugstunden und 89680 Flüge
Opfer
Von 89 Passagieren und 6 Besatzungsmitgliedern wurde eine Flugbegleiterin aus dem Flugzeug gerissen und gilt als tot; 8 Personen wurden schwer verletzt
Schaden
Etwa 18 ft (etwa 5,5 m) Beplankung und Struktur hinter der Kabineneingangstür oberhalb des Fußbodens lösten sich
Untersuchung
U.S. National Transportation Safety Board (NTSB), Bericht NTSB/AAR-89/03

Ablauf und Ergebnisse der Untersuchung

Flug 243 war ein Inselflug von Hilo auf der Insel Hawaii nach Honolulu. Als das Flugzeug 24000 ft erreichte, lösten sich Beplankung und Struktur des oberen Rumpfes auf etwa 18 ft Länge hinter der Kabineneingangstür, und es kam zu einer explosionsartigen Dekompression. Die Besatzung leitete einen Notabstieg ein und landete auf dem Flughafen Kahului auf Maui.

Das NTSB stellte als wahrscheinliche Ursache fest, dass das Instandhaltungsprogramm von Aloha Airlines erhebliche Klebeablösungen und Ermüdungsschäden nicht entdeckt hatte; dies führte schließlich zum Versagen des Überlappungsstoßes an der als S-10L bezeichneten Stelle und zur Ablösung des oberen Rumpfes. Als beitragende Faktoren wurden genannt: unzureichende Überwachung der Instandhaltung, dass die FAA (US-Luftfahrtbehörde) in der Lufttüchtigkeitsanweisung AD 87-21-08 nicht die von Boeing vorgeschlagene Prüfung aller Überlappungsstöße vorschrieb, und dass es für die Probleme der kaltgeklebten Überlappungsstöße früher 737 (geringe Dauerhaftigkeit der Klebung, Korrosion, frühzeitige Ermüdungsrisse) keine vollständige abschließende Abhilfe gab.

Die Ursachenkette aus werkstofftechnischer Sicht

Aloha-Flug 243: die Ursachenkette aus werkstofftechnischer SichtMangelhafte Klebung bei der FertigungKalthärtend geklebte ÜberlappungsstößeFeuchte dringt in Ablösungen einKorrosion, Ablösungen breiten sich ausNiete tragen die DrucklastenMesserkanten der Senkungen erhöhendie SpannungDruckwechsel bei jedem FlugErmüdungsrisse an vielen Nietender oberen ReiheRisse wachsen zu einem langen RisszusammenDer Überlappungsstoß S-10L versagtOberer Rumpf löst sich im Flug
Aloha-Flug 243: die Ursachenkette aus werkstofftechnischer Sicht

Bei frühen 737 (bis zur Fertigungsnummer 291) wurden die Überlappungsstöße der Rumpfbeplankung mit einem Gewebe (Scrim) geklebt, das mit einem bei Raumtemperatur aushärtenden Klebstoff getränkt war (Kaltklebung). Fertigungsprobleme führten zu zufällig verteilten schwachen und teils gar nicht geklebten Stellen und machten die Verbindungen korrosionsanfällig. Drang Feuchtigkeit in abgelöste Bereiche ein, breitete sich die Ablösung weiter aus.

Nach dem Versagen der Klebung trugen die Niete die Lasten aus dem Kabinendruck. Die Senkungen für die Nietköpfe reichten durch die gesamte Blechdicke, sodass am Loch eine dünne Messerkante und eine höhere Spannungskonzentration als üblich entstanden. Deshalb bildeten sich an vielen benachbarten Nietlöchern Ermüdungsrisse (Multiple Site Damage, MSD), und kleine Risse wuchsen zu einem langen, kritischen Riss zusammen. Bei der Sichtprüfung wurden Risse gefunden, die von den Löchern der obersten Nietreihe ausgingen.

Entstehung und Wachstum von Ermüdungsrissen hängen von der Zahl der Flüge (Druckwechsel) ab, nicht von den Flugstunden, und die Flugzeuge von Aloha flogen etwa doppelt so viele Zyklen pro Zeit, wie Boeing angenommen hatte. Korrosion an Überlappungsstößen war erstmals 1970 gemeldet worden, und bei Prüfungen der Flotte nach dem Unfall wurden entlang der Überlappungsstöße Aufwölbungen, gelockerte Niete und Blasen im Lack gefunden.

Zur Deutung der Ursache: Eine studentische Arbeit (Hashmi) vermutet, dass Chloride aus der küstennahen Einsatzumgebung wahrscheinlich Lochkorrosion auslösten und Korrosion und Schwingungsrisskorrosion vorantrieben. Die wahrscheinliche Ursache nach dem NTSB ist, dass das Instandhaltungsprogramm die Klebeablösungen und Ermüdungsschäden nicht entdeckte.

Die Merkmale, die zur Ursache führten

Navigator mit den Merkmalen dieses Falls öffnen

Öffnet man den Navigator mit diesen Merkmalen, stehen Schwingungsrisskorrosion und Ermüdung an der Spitze. Schwingungsrisskorrosion steht wegen der Merkmale Feuchtigkeit und Korrosion vorn; die wahrscheinliche Ursache nach dem NTSB ist jedoch, dass Klebeablösungen und Ermüdungsschäden nicht entdeckt wurden – Schwingungsrisskorrosion als solche wird dort nicht festgestellt.

Zugehörige Schadensarten: Ermüdung / Schwingungsrisskorrosion

Was sich danach änderte: Konstruktion, Vorschriften und Prüfung

Lehren

Verständnisfragen

Die Bruchfläche eines durch Ermüdung gebrochenen Bauteils zeigt mit bloßem Auge sichtbare muschelartige Linien (Rastlinien) und im Elektronenmikroskop sichtbare feine Streifen (Schwingstreifen). Welche Aussage darüber trifft zu?

  1. ABeide entstehen mit je einer Linie pro Lastzyklus, sodass man durch Zählen die Schwingspielzahl bis zum Bruch erhält
  2. BSchwingstreifen markieren etwa den Rissfortschritt je Zyklus, Rastlinien dagegen die Betriebsgeschichte wie Stillstände
  3. CBeide entstehen in der Restbruchfläche, die zuletzt schlagartig gebrochen ist, und sammeln sich am weitesten vom Ausgangspunkt entfernt
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Lösung: B. Schwingstreifen markieren etwa den Rissfortschritt je Zyklus, Rastlinien dagegen die Betriebsgeschichte wie Stillstände

Schwingstreifen sind Linien, die zurückbleiben, wenn sich die Rissspitze in jedem Zyklus öffnet und abstumpft und sich dann schließt und wieder schärft; ihr Abstand entspricht etwa dem Rissfortschritt pro Zyklus, da/dN. Der Abstand ist mit höchstens etwa 1 µm sehr fein und nur im Elektronenmikroskop zu erkennen. Rastlinien sind Muster, in denen die Lage der Rissfront durch Stillstand und Wiederanfahren, Änderungen der Lasthöhe, Unterschiede im Korrosionsfortschritt usw. festgehalten ist; zwischen zwei Linien liegen viele Zyklen. Beide treten in dem Bereich auf, in dem der Ermüdungsriss schrittweise fortgeschritten ist, und das gemeinsame Zentrum der Muster zeigt den Ausgangspunkt. Die Restbruchfläche ist der Teil, in dem der verbleibende Querschnitt schlagartig gebrochen ist; sie zeigt das Bild eines duktilen oder spröden Bruchs.

Welche Aussage über die Kurve der Ermüdungsrisswachstumsgeschwindigkeit da/dN über der Schwingbreite des Spannungsintensitätsfaktors ΔK im doppeltlogarithmischen Diagramm trifft zu?

  1. ADer mittlere Bereich ist eine Gerade nach dem Paris-Gesetz da/dN = C(ΔK)ᵐ, und unterhalb von ΔK_th wächst der Riss kaum
  2. Bda/dN ist unabhängig von ΔK konstant und wird nur durch die Risslänge und die Streckgrenze des Werkstoffs bestimmt
  3. CMit zunehmendem ΔK wird die Steigung der Geraden kleiner, und nähert sich der maximale Spannungsintensitätsfaktor dem Wert K_IC, kommt das Risswachstum zum Stillstand
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Lösung: A. Der mittlere Bereich ist eine Gerade nach dem Paris-Gesetz da/dN = C(ΔK)ᵐ, und unterhalb von ΔK_th wächst der Riss kaum

Die Kurve gliedert sich gewöhnlich in drei Bereiche. Im unteren Bereich, in dem sich ΔK dem Schwellenwert ΔK_th nähert, nimmt die Wachstumsgeschwindigkeit stark ab, und unterhalb von ΔK_th wächst der Riss praktisch nicht. Der mittlere Bereich ist im doppeltlogarithmischen Diagramm eine Gerade und lässt sich mit dem Paris-Gesetz da/dN = C(ΔK)ᵐ beschreiben; der Exponent m beträgt bei Metallen etwa 2–4. Im oberen Bereich, in dem sich der maximale Spannungsintensitätsfaktor K_max der Bruchzähigkeit K_IC nähert, steigt die Geschwindigkeit stark an und führt zum instabilen Bruch; die Aussage, das Wachstum komme zum Stillstand, kehrt dies um. ΔK = YΔσ√(πa) hängt sowohl von der Spannungsschwingbreite als auch von der Risslänge ab, sodass die Geschwindigkeit nicht allein durch die Risslänge bestimmt wird.

Das Ermüdungsrisswachstum in einem Stahlblech folgt dem Paris-Gesetz da/dN = C(ΔK)ᵐ (C = 1,0×10⁻¹², da/dN in m/Zyklus, ΔK in MPa·√m, m = 4), und es gilt ΔK = Δσ√(πa) (Geometriefaktor 1). Welcher Wert kommt der Zahl der Schwingspiele am nächsten, in denen der Riss bei einer Spannungsschwingbreite Δσ = 200 MPa von 1,0 mm auf 5,0 mm wächst? ΔK liegt in diesem Bereich (ca. 11–25 MPa·√m) deutlich über dem Schwellenwert und im Gültigkeitsbereich des Paris-Gesetzes.

  1. Aca. 2,5×10⁵ Schwingspiele
  2. Bca. 5,1×10⁴ Schwingspiele
  3. Cca. 6,3×10⁴ Schwingspiele
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Lösung: B. ca. 5,1×10⁴ Schwingspiele

Für m = 4 gilt da/dN = C(Δσ√π)⁴a²; Trennung der Variablen und Integration ergeben N = (1/a₀ − 1/a_f)/[C(Δσ√π)⁴]. Mit C(Δσ√π)⁴ = 1,0×10⁻¹²×200⁴×π² ≈ 1,58×10⁻² m⁻¹ und 1/a₀ − 1/a_f = 1000 − 200 = 800 m⁻¹ ist N ≈ 800/(1,58×10⁻²) ≈ 5,1×10⁴ Schwingspiele. Ca. 2,5×10⁵ Schwingspiele erhält man, wenn man annimmt, dass die Geschwindigkeit bei der anfänglichen Risslänge von 1,0 mm, 1,58×10⁻⁸ m/Zyklus, bis zum Ende gleich bleibt; dabei wird übersehen, dass ΔK mit wachsendem Riss zunimmt und der Riss sich beschleunigt. Ca. 6,3×10⁴ Schwingspiele lässt den Term 1/a_f weg. Der größte Teil der Lebensdauer entfällt auf die Anfangsphase, in der der Riss noch kurz ist.

Ein Stahlbauteil versagt bei der Spannungsamplitude σ₁ nach 1,0×10⁵ Schwingspielen und bei σ₂ nach 1,0×10⁶ Schwingspielen durch Ermüdung. Nach 4,0×10⁴ Schwingspielen bei σ₁ wird es bei σ₂ weiter betrieben. Welcher Wert kommt der mit der Miner-Regel (Bruch bei Σn/N = 1) abgeschätzten Restlebensdauer am nächsten?

  1. Aca. 6,0×10⁵ Schwingspiele
  2. Bca. 9,6×10⁵ Schwingspiele
  3. Cca. 6,0×10⁴ Schwingspiele
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Lösung: A. ca. 6,0×10⁵ Schwingspiele

Die Schädigung bei σ₁ beträgt n₁/N₁ = 4,0×10⁴/1,0×10⁵ = 0,40, es verbleiben also 1 − 0,40 = 0,60. Bei σ₂ beträgt die Schädigung pro Schwingspiel 1/N₂, die verbleibende Zahl ist somit 0,60×1,0×10⁶ = 6,0×10⁵ Schwingspiele. Ca. 9,6×10⁵ Schwingspiele erhält man, wenn man statt des Schädigungsanteils die Zahl der Schwingspiele selbst von N₂ abzieht; dabei wird übersehen, dass ein Schwingspiel je nach Spannung unterschiedlich stark zählt. Ca. 6,0×10⁴ Schwingspiele ergibt sich, wenn man den verbleibenden Anteil mit der Lebensdauer N₁ bei σ₁ multipliziert. Die Miner-Regel ist einfach, kann aber den Einfluss der Lastreihenfolge nicht abbilden; bekanntermaßen ist die tatsächliche Lebensdauer bei einem Wechsel von hoher zu niedriger Spannung oft kürzer als abgeschätzt.

Verwandte Begriffe

Dauerfestigkeit Schwingstreifen Paris-Gesetz Kerbformzahl (Formzahl) Miner-Regel

Wichtigste Quellen

  1. NTSB, Aircraft Accident Report NTSB/AAR-89/03: Aloha Airlines, Flight 243, Boeing 737-200, N73711, near Maui, Hawaii, April 28, 1988 (Zusammenfassung; archivierte NTSB-Website bei den UNT Libraries)
  2. FAA, Lessons Learned from Transport Airplane Accidents: Boeing 737-200 N73711
  3. N. Hashmi, Revisiting Aloha Airline Flight 243: Corrosion Engineer’s Stand point (Arbeit, die Seiten des NTSB-Berichts zitiert)

Daten, Personenzahlen, Abmessungen, Temperaturen und andere Werte wurden anhand der oben genannten amtlichen Berichte und darauf gestützter Quellen geprüft.

Weitere Fallstudien

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